1. 求助>3<，如圖，粒子的運動學方程為之後的東西看不懂T^T，以及什麼是三角函數的宗量應當是量綱一的
宗量就是自變數
2. 量子力學-平面波函數歸一化問題！
符號的標定具有任意性的，我用什麼符號來標定並不影響其波函數的表示
將其中一個的變數引入p'來表示是為了得出用p-p'為宗量的「德兒塔」函數（抱歉那個希臘字母搞不上來）
當然最後的歸一化，是滿足p=p'的
所以波函數和它的共軛的積分是1
也就是說引入的p』並不是一個什麼新的變數，只是為了得到後面函數的形式而引入的。
這樣設不會有問題的，因為導出dirac函數的過程是一個數學過程，不是物理過程，不一定非得要是兩個共軛的波函數相乘再積分得到。當然兩個共軛的波函數相乘後積分，無疑可以得到1，但是沒有dirac函數的形式。
3. 數學物理方法的西科大版
第1章 數學物理方程的定解問題
1.1 基本概念
1.1.1 偏微分方程的基本概念
1.1.2 三類常見的數學物理方程
1.1.3 數學物理方程的一般性問題
1.2 數學物理方程的導出
1.2.1 波動方程的導出
1.2.2 輸運方程的導出
1.2.3 穩定場方程的導出
1.3 定解條件與定解問題
1.3.1 初始條件
1.3.2 邊界條件
1.3.3 三類定解問題
1.4 本章小結
習題1
第2章 行波法
2.1 一維波動方程的達朗貝爾公式
2.1.1 達朗貝爾（D』Alembert）公式的導出
2.1.2 達朗貝爾公式的物理意義
2.1.3 依賴區間和影響區域
2.2 半無限長弦的自由振動
2.3 三維波動方程的泊松公式
2.3.1 平均值法
2.3.2 泊松公式
2.3.3 泊松公式的物理意義
2.4 強迫振動
2.4.1 沖量原理
2.4.2 純強迫振動
2.4.3 一般強迫振動
2.5 三維無界空間的一般波動問題
2.6 本章小結
習題2
第3章 分離變數法
3.1 雙齊次問題
3.1.1 有界弦的自由振動
3.1.2 均勻細桿的熱傳導問題
3.1.3 穩定場分布問題
3.2 本徵值問題
3.2.1 斯特姆－劉維型方程
3.2.2 斯特姆－劉維型方程的本徵值問題
3.2.3 斯特姆－劉維本徵值問題的性質
3.3 非齊次方程的處理
3.3.1本徵函數展開法
3.3.2 沖量原理法
3.4 非齊次邊界條件的處理
3.4.1 邊界條件的齊次化原理
3.4.2 其他非齊次邊界條件的處理
3.5 正交曲線坐標系下的分離變數法
3.5.1 圓域內的二維拉普拉斯方程的定解問題
3.5.2 正交曲線坐標系下分離變數法的基本概念
3.5.3 正交曲線坐標系中的分離變數法
3.6 本章小結
習題3
第4章 特殊函數
4.1 二階線性常微分方程的級數解
4.1.1 二階線性常微分方程的常點與奇點
4.1.2 方程常點鄰域內的級數解
4.1.3 方程正則奇點鄰域內的級數解
4.2勒讓德多項式
4.2.1 勒讓德多項式
4.2.2 勒讓德多項式的微分和積分表示
4.3 勒讓德多項式的性質
4.3.1 勒讓德函數的母函數
4.3.2 勒讓德多項式的遞推公式
4.3.3 勒讓德多項式的正交歸一性
4.3.4 廣義傅里葉級數展開
4.4 勒讓德多項式在解數理方程中的應用
4.5 連帶勒讓德函數
4.5.1 連帶勒讓德函數本徵值問題
4.5.2 連帶勒讓德函數的性質
4.5.3 連帶勒讓德函數在解數理方程中的應用
4.6 球函數
4.6.1 一般的球函數定義
4.6.2 球函數的正交歸一性
4.6.3 球函數的應用
4.7貝塞爾函數
4.7.1 三類貝塞爾函數（貝塞爾方程的解）
4.7.2 貝塞爾方程的本徵值問題
4.8 貝塞爾函數的性質
4.8.1 貝塞爾函數的母函數和積分表示
4.8.2 貝塞爾函數的遞推關系
4.8.3 貝塞爾函數的正交歸一性
4.8.4 廣義傅里葉－貝塞爾級數展開
4.9 其他柱函數
4.9.1 球貝塞爾函數
4.9.2 虛宗量貝塞爾函數
4.10 貝塞爾函數的應用
4.11 本章小結
習題4
第5章 積分變換法
5.1 傅里葉變換
5.1.1傅里葉積分
5.1.2 傅里葉變換
5.1.3 傅里葉變換的物理意義
5.1.4 傅里葉變換的性質
5.1.5 δ函數的傅里葉變換
5.1.6 n維傅里葉變換
5.2 傅里葉變換法
5.2.1 波動問題
5.2.2 輸運問題
5.2.3 穩定場問題
5.3 拉普拉斯變換
5.3.1 拉普拉斯變換
5.3.2 拉普拉斯變換的基本定理
5.3.3 拉普拉斯變換的基本性質
5.4 拉普拉斯變換的應用
5.4.1 拉普拉斯變換解常微分方程
5.4.2 拉普拉斯變換解偏微分方程
5.5 本章小結
習題5
第6章 格林函數法
6.1δ函數
6.1.1 δ函數的定義
6.1.2 δ函數的性質
6.1.3 δ函數的應用
6.2 泊松方程邊值問題的格林函數法
6.2.1 格林函數的一般概念
6.2.2 泊松方程的基本積分公式
6.3 格林函數的一般求法
6.3.1 無界空間的格林函數
6.3.2 一般邊值問題的格林函數
6.3.3 電像法
6.3.4 電像法和格林函數的應用
6.4 格林函數的其他求法
6.4.1 本徵函數展開法求解邊值問題的格林函數
6.4.2 沖量法求解含時間的格林函數
6.5 本章小結
習題6
第7章 數學物理方程的其他解法
7.1 延拓法
7.1.1 半無界桿的熱傳導問題
7.1.2 有界弦的自由振動
7.2 保角變換法
7.2.1 單葉解析函數與保角變換的定義
7.2.2 拉普拉斯方程的解
7.3積分方程的迭代解法
7.3.1 積分方程的幾種分類
7.3.2 迭代解法
7.4變分法
7.4.1 泛函和泛函的極值
7.4.2 里茲方法
第8章 數學物理方程的可視化計算
8.1 分離變數法的可視化計算
8.1.1 矩形區泊松方程的求解
8.1.2直角坐標系下的分離變數法在電磁場中的應用
8.2 特殊函數的應用
8.2.1 平面波展開為柱面波的疊加
8.2.2 平面波展開為球面波的疊加
8.2.3 特殊函數在波動問題中的應用
8.2.4 球體雷達散射截面的解析解
8.3 積分變換法的可視化計算
8.4 格林函數的可視化計算
參考文獻
4. 並矢的物理意義
並矢，是矢量的一種組合形式,如AB，其中兩個矢量A、B互相不必有聯系。在三維情形,它有九個分量。並矢也可表示成一個對稱矩陣。它對一個矢量C右乘C·(AB)=（C·A)B或左乘(AB·C)=A (B·C),就成為有標量倍數的矢量
所謂並矢，是矢量的一種組合形式,如AB，其中兩個矢量A、B互相不必有聯系。在三維情形,它有九個分量。並矢也可表示成一個正方矩陣。它對一個矢量C右乘C·AB)=（C·A)B或左乘(AB）·C=A(B·C),就成為有標量倍數的矢量。
表示方法
採用並矢記號，可以簡潔地表示任意偶極源所引起的電場和磁場。令偶極源的矩(電矩或磁矩)為a,位於r┡點, 可以把這矩按r┡點的正交坐標軸展開a=a1u姈+a2u娦+a3u婭，u徾是r┡點沿坐標軸的單位矢量,設r┡點以u徾(i=1,2,3,下同)為矩的偶極源在r點引起的場(電場或磁場)的i分量為Gij(r，r┡),則在線性媒質中,以a為矩的偶極源在r點所引起的場就等於,這里的ui是r點的沿坐標軸的單位矢量,它與u媴可以不平行（例如圓柱坐標系中的嗚和ρ都逐點改變方向）。由於，r點的場矢量可寫作=G(r，r)·a，其中是個並矢,稱為並矢格林函數。它的分量Gij(r,r┡)的第一個下標i和第一組宗量r是場的分量標號和場點坐標;第二個下標i和第二組宗量r┡是源矩的下標和源點的坐標。
應用並矢格林函數可以簡化求解任意分布源的場，可用以寫出未知分布的受激源（如煤質塊的極化電流）或未知分布的衍射孔面場的積分方程，以利於用數值方法求解。在天線和微波遙感等電磁場理論的應用領域中是基本的數學表達方法之一。
5. 物理波動光學問題二則
18.若設波長為λ，狹縫寬d，衍射角θ
根據波動光學，單縫衍射光強分布為
I=(sin α/α)^2 (這是相對最大光強的強度）
其中，α是宗量，
α=(πd sin θ/λ)
中央亮紋半形寬定義為中央亮紋兩端一級暗紋間距（小角度時Δθ≈sin θ）之半
令α=π可得
Δθ≈sin Δθ=λ/d
在透鏡後焦面上，中央明紋寬
Δx≈2f*Δθ=2λf/d
代入數據得
d=2λ/Δxf=(2*6e-7*3)/3e-3m=1.2mm
選C
19.同上，Δx∝λ
因此，400nm光的中央亮紋寬是600nm光的2/3，即2mm
選B
6. 大學物理學機械振動初相有無負值
可以有的。令t=0，那麼三角函數中的宗量值就是初相位，可以負可以正。
7. 誰能給我講講貝塞爾函數與虛宗量貝塞爾函數
貝塞爾函數是貝塞爾方程的解，它們和其他函數組合成柱調和函數。除初等函數外，在物理和工程中貝塞爾函數是最常用的函數，它們以19世紀德國天文學家F.W.貝塞爾的姓氏命名，他在1824年第一次描述過它們